換熱管管徑的大小直接影響管內流通截面積的大小。而管內流通截面又影響著換熱管的幾項傳熱極限。受流通截面影響最為顯著的傳熱極限有兩個，一個是聲速極限，另一個是攜帶極限。下面分別進行討論。

1. 聲速極限的管徑

對以水為工質的換熱管，根據聲速極限公式（3-3)可得計算熱管管徑的公式為

式中d_V--管內蒸汽流通截面的直徑；

      p_v,p_V--管內蒸汽的密度和壓力；

      r--汽化潛熱；

     Q_c--聲速極限的傳熱熱量。

 由上式可知，Q_c增大，要求d_v增大，即管徑增大。對一定的聲速限Q_c,有一與之對應的d_v值。

 2. 重力無芯熱管攜帶極限的管徑

 對重力無吸液芯熱管考慮攜帶極限的熱管管徑推薦用下式進行計算

  式中d_v-蒸汽通道截面直徑，m;

 Q_ent--攜帶限，KW;

  r--汽化潛熱，kJ/kg;

  P_L--液體密度，kg/m³;

  p_v--蒸汽密度，kg/m³;

  σ--表面張力，N/m;

  g--重力加速度，m/s².

 式（4-15)是根據式（3-6),并取C_k=1.5得到的。

  對于一定的管內工質和溫度，攜帶極限Q_ent與管徑d_v有單值的近似對應關系。為了保證一定的Q_ent值，所選擇的管徑應該大于由式（4-15)確定的d_v值，也就是說式（4-15)給出的d_v值最小。

  既然管徑的大小會影響蒸發段的傳熱面積，那么它對沸騰極限也會有影響。管徑越大，允許的沸騰極限值就越高。計算表明，管內膜沸騰極限一般遠遠大于攜帶極限值，不會成為控制因素，也不會成為管徑選擇的控制因素。